Los termómetros se definen de cuando existen simultáneamente los siguientes elementos:

• Cuerpo termométrico
• Punto de partida
• Escala empírica

Los termómetros se fundan en el fenómeno de la dilatación regular de ciertos cuerpos sólidos, líquidos y gases que son denominados "substancias termométricas".

El alemán Fahrenheit, en 1720 aplica el mercurio como cuerpo termométrico en vez del elemento ocupado en la época (alcohol) por su mayor regularidad en la dilatación. Años mas tarde Renato Réaumur presenta el termómetro de su nombre empleando el alcohol, que después perfeccionó Juan Deluc.

A partir de entonces, los perfeccionamientos y adelantos permiten medir hoy en día con sorprendente exactitud toda clase de temperaturas con gran variedad de procedimientos y construcciones.  

En 1745 Carlos Linneo de Upsala, Suecia, describió una escala en la cual el punto de congelamiento del agua era 100 y el punto de ebullición cero haciendo esto una escala centígrada.

Anders Celsius (1701-1744) usó la escala al revés en la cual cero representó el punto de congelamiento y 100 el punto de ebullición del agua, manteniendo los 100 grados entre los dos puntos.

Celsius cuando ideó esta escala de temperatura, ocupó las siguientes referencias:

• El punto hielo, correspondiente al equilibrio sólido - liquido
• El punto vapor, equilibrio liquido - gas

En 1948 el término Grado Centígrado fue reemplazado por el de Grados Celsius.

Temperaturas medidas sobre una escala centígrada, con el punto de congelamiento del agua como cero, son designadas como grados Celsius (°C).

Esto se debe a que la medida del punto hielo es poco estándar, pues depende de otras magnitudes físicas.

Dicho cambio fue el reemplazo de este punto de referencia por el del punto triple del agua (que corresponde a un punto invariante).

    La escala Celsius es de cómodo empleo porque evita cifras complicadas a las temperaturas normales. 

En esta escala el punto triple del agua es 0,01 °C.  La magnitud de un Kelvin es la misma que la del grado de la escala centígrada (o Celsius); el cero absoluto de esta escala es ~ 273,15 °C.

    Como el cero absoluto no se puede alcanzar en la práctica, hay que determinar otros puntos fijos en la definición de una escala de temperaturas práctica.

Además, los termómetros tienen diferentes gamas de temperaturas, en las que se puede emplear eficientemente, siendo necesaria toda una serie de puntos fijos para calibrarlas.

La escala práctica internacional de temperaturas tiene 11 puntos fijos principales, y se extiende desde -259,34 °C, punto triple del hidrógeno (temperatura de coexistencia en equilibrio de hidrógeno sólido, líquido y gaseoso) hasta 1064,43 °C, punto de fusión del oro puro.

 Fue en 1724 que Gabriel Fahrenheit usó mercurio como liquido termométrico.

La expansión térmica del mercurio es amplia y suavemente uniforme, esto permite que no se adhiera al vidrio y permanece líquido ante un amplio rango de temperaturas.

Su apariencia plateada hace que sea fácil de leer. Fahrenheit describió como calibró la escala de mercurio de su termómetro de la siguiente manera:

Sobre esta escala, Fahrenheit midió el punto de ebullición del agua obteniendo como resultado 212.

Después adjudicó el punto de congelamiento del agua a 32 así que el intervalo entre el punto de congelamiento y ebullición del agua puede ser representado por el número racional 180.

Temperaturas medidas sobre esta escala son designadas como grados Fahrenheit (°F).

El origen de la escala Fahrenheit

El invierno de 1709 en Europa Occidental fue muy duro.  Durante un siglo no hizo tanto frío allí.  De modo que era natural que el físico danés Fahrenheit, que vivía en la ciudad de Dantzig, para señalar los puntos constantes de la escala de su termómetro, adoptase por cero la temperatura mínima que se registró aquel invierno.

Una mezcla refrigerante de hielo, sal común y sal amoníaca le permitió bajar la temperatura hasta tal grado.

Para marcar otro punto constante de su termómetro, Fahrenheit, siguiendo a sus antecesores (entre ellos Isaac Newton), eligió la temperatura normal del cuerpo humano. En aquel tiempo generalmente se creía que la temperatura del ambiente nunca supera la de la sangre humana, y se suponía que, si tal cosa sucede, el hombre morirá (éste es un criterio absolutamente erróneo).

En un principio, Fahrenheit marcó este segundo punto constante con el número 24 por la cantidad de horas del día solar medio, pero posteriormente se dio cuenta de que semejantes divisiones de la escala termométrica eran demasiado grandes. El inventor dividió cada grado en cuatro partes, por lo cual la temperatura del cuerpo humano se designó con el número 24 x 4 = 96.  De esta manera estableció definitivamente el valor de la división equivalente a un grado.

    Graduando la escala de abajo arriba, determinó que la temperatura de ebullición del agua era igual a 212 grados.

¿Por qué Fahrenheit no utilizó la temperatura de ebullición del agua como el segundo punto constante de su termómetro? No lo hizo porque sabía cuán variable es esta magnitud que depende de la presión del aire.

La temperatura del cuerpo humano le parecía más segura, pues es más constante.

    A propósito, es interesante señalar (y es muy fácil comprobarlo mediante el cálculo) que en aquel entonces se creía que la temperatura normal del cuerpo humano era igual a 35.5 grados centígrados (un grado menos que ahora)
 

Termómetro en que la porción de escala comprendida entre el punto de fusión del hielo y el de ebullición del agua está dividida en 80 partes iguales o grados, correspondiendo 0° al primero y 80° al segundo.

El origen de la escala Réaumur

    El termómetro original de Réaumur se parecía muy poco al actual.  No era de mercurio, sino de alcohol. 

Réaumur graduó su escala partiendo de un solo punto de referencia constante, o sea, de la temperatura de fusión del hielo, marcado con el número 1000, y utilizando alcohol cuyo coeficiente de dilatación térmica era igual a 0,0008.

    El inventor estableció que la división de un grado de la escala termométrica ha de equivaler al aumento del volumen de alcohol en una milésima parte. 

En este caso el punto de ebullición del agua debería estar 80 grados más alto que el punto de fusión del hielo y correspondería a 1080 grados. 

Posteriormente señaló el punto de fusión del hielo con 0, por lo cual el de ebullición del agua fue designado (y lo es hasta hoy día) con 80 grados.

CONVERSION DE ESCALAS

Me he remitido a comparar las escalas absolutas solo con la escala empírica de Celsius, pues para hacer analogías con otras escalas basta hacer un cambio de unidades.

donde: °C: temperatura medida en grados Celsius.

En 1702, el astrónomo Ole Roemer de Copenhagen basó su escala en dos puntos fijos: nieve (o hielo comprimido) y el punto de ebullición del agua, y registró la temperatura diaria en Copenhagen desde 1708 a 1709 con su termómetro.

Robert Hook, párroco de la Sociedad Real, en 1664 usó un tinte rojo en alcohol. Su escala, para la cual todos los grados representaban un igual incremento de volumen equivalente alrededor de 1/500 partes del volumen del líquido del termómetro, necesitó solo un punto fijo. Él seleccionó el punto de congelamiento del agua. Por una escala presentada de esta manera, Hook presentó que un mismo estándar puede ser establecido para termómetros de tamaños diferentes. El termómetro original de Hook quedó conocido como un estándar del Gresham College y fue usado por la Sociedad Real hasta 1709. (El primer registro meteorológico inteligible usó esta escala).

Hacia el año 1694 el físico Pavia C. Renaldini establece como puntos fijos de la graduación de las temperaturas respectivas de la fusión del hielo y la de ebullición del agua dividiendo el intervalo en partes iguales. 

En 1780, J.A. C. Charles, físico francés, presentó que para un mismo incremento de temperatura, todos los gases tienen el mismo aumento de volumen. Porque los coeficientes de expansión de los gases son tal que están muy cerca uno del otro, con esto es posible establecer una escala de temperatura basada en un solo punto fijo en vez de dos, tal como en la Fahrenheit o Celsius. Esto nos lleva a termómetro que usen gas como medio termométrico.

P. Chappuis in 1887 dirigió extensos estudios sobre los termómetros de gas con presión constante o con volumen constante usando hidrógeno, nitrógeno y bióxido de carbono como medios termométricos. Basado en estos resultados, el Comité Internacional de Pesos y Medidas adoptó la escala de hidrógeno a volumen constante tomando como puntos fijos el punto de hielo (0° C) y de vapor (100° C) como escala práctica para la meteorología internacional.

Experimentos con termómetros de gas han divulgado que es muy pequeña la diferencia en la lectura de temperaturas utilizando diferentes gases. Así es posible, fijar una escala de temperatura que sea independiente del medio termométrico si este es un gas a baja presión.

En este caso, todos los gases se comportan como un gas ideal y tienen una relación muy simple entre la presión, temperatura y volumen:

Esta temperatura es llamada temperatura termodinámica y es aceptada en la actualidad como medida fundamental de temperatura. Note que hay una definición natural del cero en esta escala; es el punto donde la presión del gas ideal se hace cero, por lo tanto la temperatura es cero. La discusión sobre el cero absoluto se hará posteriormente.

En 1933, El Comité Internacional de Pesos y Medidas adoptó como punto fijo el punto triple del agua, (la temperatura a la cual el agua el hielo, agua líquido y vapor coexisten en equilibrio), este valor es 273,16, la unidad de temperatura de esta escala fue llamada Kelvin, por Lord Kelvin (Williams Thompson) 1824-1907, y su símbolo es °K.

Temperatura Termodinámica es la temperatura fundamental, su unidad es el Kelvin la cual se define como una fracción de 1/273,16 de la temperatura termodinámica del punto triple del agua.

El cero absoluto de temperatura es hipotética, pues en la realidad nunca ha sido alcanzada. Se han obtenido temperaturas muy cercanas a ella.

Es práctica común desde el siglo XVIII la medida de temperaturas con termómetros de columna de mercurio en un tubo de vidrio.

En Europa se impuso la costumbre de dividir en 100 intervalos el recorrido del mercurio entre las temperaturas de fusión y de ebullición del agua a presión atmosférica normal. Cuando la columna de mercurio avanza (o retrocede) un intervalo se dice que la temperatura ha aumentado (o disminuido) un grado.

    Para lo que aquí importa, basta señalar que la temperatura termodinámica coincide con la temperatura T que aparece, en la ecuación del gas perfecto o ideal, que es P V = R T, siendo P la presión, V el volumen y R una constante que depende de la cantidad de gas contenido en el volumen V.

Esta ecuación muestra que, para un gas perfecto, la presión y la temperatura termodinámica son proporcionales si se mantienen constantes el volumen y la cantidad de gas.

Aunque el gas perfecto no existe, muchos gases se comportan como tal en determinadas circunstancias, por lo que es posible construir un termómetro de gas perfecto en el cual se mide la presión con un manómetro para determinar la temperatura. 

Tal termómetro puede calibrarse como la escala de Celsius y buscar después cuál es la mínima temperatura posible, que será aquella que corresponda a la presión nula.  Medidas precisas muestran que esta temperatura mínima corresponde a -273.16 °C. Esta temperatura recibe el nombre de cero absoluto de temperatura.

Vemos, por tanto, que la temperatura termodinámica es igual a 273,15 más la temperatura en grados Celsius medida con un termómetro de gas perfecto.

    Una vez que se hubieron hecho los experimentos cuidadosos reseñados en el párrafo anterior ya no hacen falta dos temperaturas para calibrar un termómetro de gas perfecto, porque el cero absoluto (T = 0) es la mínima temperatura (la que corresponde a presión nula en el termómetro de gas) y basta calibrar el termómetro de modo que la temperatura de fusión del hielo corresponda a T = 273,15. 

La escala de temperaturas así definida coincide con la escala termodinámica, y la temperatura expresada de este modo se decía hace años que estaba medida en grados Kelvin (en honor a William Thompson, que recibió el título de Lord Kelvin en 1892), lo cual se indicaba con el símbolo °K.

Los progresos en la metrología durante la primera mitad de este siglo mostraron que la temperatura de fusión del hielo a presión normal era más difícil de reproducir que el punto triple del agua, que es la temperatura a la cual están en equilibrio el hielo, el agua líquida y el vapor de agua. 

Por eso se decidió en 1948 tomar este punto triple como referencia termométrica y definir el cero de la escala de Cesius 0,0100 grados por debajo del citado punto triple.  Como consecuencia de este acuerdo se definió en 1954 la escala termodinámica de temperatura por medio del punto triple del agua como punto fijo fundamental al que se atribuye la temperatura de 273,16 grados Kelvin exactamente.

En 1967 hubo un cambio de nomenclatura.  Se decidió que el grado Kelvin se llame simplemente kelvin -escrito con minúscula- y que su símbolo sea K,-mayúscula pero sin circulito.

En resumen, el kelvin, unidad de temperatura termodinámica, es la fracción 1/273,16 de la temperatura termodinámica del punto triple del agua.

Este mismo nombre y este mismo símbolo se utilizan para expresar un intervalo de temperatura que puede también designarse, si se desea, en grados Celsius.

Como hemos visto, basta dar por convenio el valor de una temperatura determinada (en nuestro caso T= 273,16 K para el punto triple del agua) para definir la unidad de temperatura termodinámica.

Según la mecánica estadística la temperatura termodinámica es estrictamente proporcional a la energía contenida en un volumen dado de un gas perfecto. La temperatura es cero cuando la energía es cero y se asigna por convenio el valor 273.16 K a la temperatura del punto triple del agua.
 

Este nombre se le atribuye al ingeniero y físico inglés Juan Guillermo Rankine (1820 - 1872) profesor de la escuela de ingeniería de Glasgow.

Esta escala tiene como punto de origen el cero absoluto, y cada grado Kelvin equivale a dos grados Rankine aproximadamente.

Sir William Siemens en 1871 propuso un termómetro donde el material termométrico es un conductor metálico cuya resistencia cambia con la temperatura.

El platino no se oxida a altas temperaturas y tiene un cambio relativamente uniforme con la temperatura en un amplio rango.

El termómetro de resistencia de platino es ampliamente usado como termómetro termoeléctrico y cubre un rango de temperaturas que va desde -260° C a 1235° C.

Algunas temperatura fueron adoptadas como Referencias Primarias tal como las definió la Escala Internacional de Temperaturas Prácticas en 1968. La Escala de Internacional de Temperaturas en 1990 adoptó por el Comité Internacional de Pesos y Medidas los siguientes estándares mantenidos desde 1989.

Entre 0,65K y 5,0K, la temperatura se definió en términos de la presión de vapor (relación de temperaturas del isótopo de Helio).

Entre 3,0 K y el punto triple del Neón (24,5561 K) la temperatura se definió por medio de un termómetro de gas (Helio).

Entre el punto triple del hidrógeno (13,8033 K) y el punto de congelamiento de la plata (961,78 °C) la temperatura se definió por medio de termómetros de resistencia de platino.

Por encima del punto de congelamiento de la plata la temperatura se definió en términos de la Ley de Radiación de Planck.

T.J. Seebeck en 1826 descubrió que cuando alambres de diferentes metales son fusionados en un terminal y calentados, fluye corriente de uno a otro.

La fuerza electromotriz generada puede ser cuantitativamente relacionada con la temperatura y así el sistema puede ser usado como termómetro, conocido como Termocoupla.

La Termocoupla es usada en la industria y diferentes metales son usados: níquel, aluminio y platino por ejemplo.

El Instituto Nacional de Estándares y Tecnologías (NIST) mantiene bases de datos para estandarizar termómetros.

Para las medidas a muy bajas temperaturas, la susceptibilidad magnética de una sustancia paramagnética es usada como una cantidad física termométrica. Para algunas sustancias, la susceptibilidad magnética varía inversamente con la temperatura.

Cristales como (cerrous magnesium nitrate y chromic potassum alum) han sido usados para medir temperaturas por debajo de 0,05 K; estos cristales son calibrados en un rango de helio líquido.

    En física se utilizan varios tipos de termómetros, según el margen de temperaturas a estudiar o la precisión exigida. Como ya hemos señalado, todos se basan en una propiedad termométrica de alguna sustancia: que cambie continuamente con la temperatura (como la longitud de una columna de líquido o la presión de un volumen constante de gas).

Termómetros de líquido

Los termómetros de líquido encerrado en vidrio son, ciertamente, los más familiares: el de mercurio se emplea mucho para tomar la temperatura de las personas, y, para medir la de interiores, suelen emplearse los de alcohol coloreado en tubo de vidrio.

Los de mercurio pueden funcionar en la gama que va de -39 °C (punto de congelación del mercurio) a 357 °C (su punto de ebullición), con la ventaja de ser portátiles y permitir una lectura directa. No son, desde luego, muy precisos para fines científicos.

El termómetro de alcohol coloreado es también portátil, pero todavía menos preciso; sin embargo, presta servicios cuando más que nada importa su cómodo empleo.

Tiene la ventaja de registrar temperaturas desde - 112 °C (punto de congelación del etanol, el alcohol empleado en él) hasta 78 ° C (su punto de ebullición), cubriendo por lo tanto toda la gama de temperaturas que hallamos normalmente en nuestro entorno.

Termómetros de gas

El termómetro de gas de volumen constante es muy exacto, y tiene un margen de aplicación extraordinario: desde - 27 °C hasta 1477 °  Pero es más complicado, por lo que se utiliza más bien como un instrumento normativo para la graduación de otros termómetros.

El termómetro de gas a volumen constante se compone de una ampolla con gas-helio, hidrógeno o nitrógeno, según la gama de temperaturas deseada- y un manómetro medidor de la presión.  Se pone la ampolla del gas en el ambiente cuya temperatura hay que medir, y se ajusta entonces la columna de mercurio (manómetro) que está en conexión con la ampolla, para darle un volumen fijo al gas de la ampolla.  La altura de la columna de mercurio indica la presión del gas.  A partir de ella se puede calcular la temperatura.

Par Térmico

   Un par térmico (o pila termoeléctrica) consta de dos cables de metales diferentes unidos, que producen un voltaje que varía con la temperatura de la conexión. Se emplean diferentes pares de metales para las distintas gamas de temperatura, siendo muy amplio el margen de conjunto: desde -248 °C hasta 1477 °C. El par térmico es el termómetro más preciso en la gama de -631 °C a 1064 °C y, como es muy pequeño, puede responder rápidamente a los cambios de temperatura.

Los termómetros de resistencia se usan ampliamente para medir temperaturas en un intervalo –260 a 750ºC. En algunos casos pueden utilizarse para medir temperaturas de hasta 1000ºC.

El funcionamiento de los termómetros de resistencia se basa en la propiedad que tienen las sustancias de cambiar su resistencia eléctrica al variar la temperatura.

El termómetro de este tipo se sumerge en el medio cuya temperatura se mide. Conociendo la variación de la resistencia del termómetro en función de la temperatura, se puede juzgar acerca de la temperatura del medio donde el mismo se halla.

Además, ha de tenerse en cuenta que, en la mayoría de los termómetros de resistencia, la longitud del elemento sensible constituye varios centímetros y por eso, si en el medio se manifiestan gradientes de temperatura, con tal termómetro se mide cierta temperatura media de aquellas capas del medio en las que se halla su elemento sensible.

Antes se estudiaba que los materiales más favorables para la fabricación de termómetros de resistencia eran solamente los metales puros. Sin embargo, las investigaciones realizadas últimamente demostraron que también una serie de semiconductores pueden utilizarse en calidad de materiales para fabricar tales termómetros.

Es sabido que la absoluta mayoría de los metales tienen un coeficiente térmico positivo de resistencia eléctrica, el cual alcanza 0,4 – 0,6 ºC-1 en los metales puros. Esto se explica por el hecho de que el número de portadores de corriente, o sea, de electrones de conducción, es muy grande en los metales y no depende de la temperatura.

La resistencia eléctrica del metal crece al aumentar la temperatura, debido a la dispersión creciente de los electrones en las heterogeneidades de la red cristalina, motivada por el incremento de las oscilaciones térmicas de los iones alrededor de sus posiciones de equilibrio.

En los semiconductores se observa otro cuadro: el número de electrones de conducción crece bruscamente con el aumento de la temperatura.

Por eso la resistencia eléctrica de los semiconductores típicos también disminuye bruscamente a esa misma magnitud (de ordinario, con arreglo a una ley exponencial) al calentarlos. Además el coeficiente térmico de la resistencia eléctrica de los semiconductores es más alto en un orden que el de los metales puros.

El termómetro de resistencia de platino depende de la variación de la resistencia a la temperatura de una espiral de alambre de platino. 

El platino puro responde en sumo grado a todos los principales requisitos que se le exigen a los metales para la fabricación de los elementos sensibles (ES) de los termómetros de resistencia. Los termómetros con ES de alambre de platino de 0,05 a 0,10 mm de diámetro, se emplean en la práctica de laboratorio y en la industria para medir temperaturas de –260 a +750ºC.

Durante el uso de termómetros de platino para medir temperaturas de –260 a –180ºC, es necesario tener en cuenta que en este caso se miden resistencias muy pequeñas, sobre todo en la parte inferior del intervalo de temperaturas.

Por eso, al medir bajas temperaturas con tales termómetros, es preciso emplear junto con éstos, aparatos que permitan medir centésimas de Ohm con alta precisión.

En algunos casos, se utiliza también para medir temperaturas aún más altas, por ejemplo en la práctica metrológica, de hasta 1065ºC.

En este caso se debe tomar en consideración que a una temperatura elevada (próxima a 1000ºC) e platino comienza a atomizarse.

Por esta razón, para disminuir la influencia de la atomización del platino y, por consiguiente, para aumentar su durabilidad, el elemento sensible del termómetro de resistencia, destinado a medir temperaturas de hasta 1100ºC, se fabrica de alambre de platino de cerca de 0,5 mm de diámetro.

Pirómetros

Un Pirómetro óptico consiste básicamente de un sistema óptico y una fuente de poder. El sistema óptico incluye un microscopio, una lámpara calibradora y un filtro de bandas de ondas angostas, todo distribuido de tal manera que el cuerpo a prueba y la fuente de luz estándar pueda ser visto simultáneamente. La fuente de poder provee una corriente ajustable al filamento de la lámpara

El Pirómetro óptico se basa en el hecho que la radiación espectral de un cuerpo incandescente es una función de su temperatura.

Para la radiación de cuerpo negro, las bien conocidas curvas de la ecuación de Planck describen la distribución de energía como una función de la temperatura y de la longitud de onda.

Sin embargo, debe tenerse en consideración que la emisitividad observada de un cuerpo no negro también es una función de su temperatura y de la longitud de onda.

En general, para obtener la temperatura de un cuerpo puesto a prueba, la intensidad de su radiación a una particular longitud de onda se compara con la de una fuente de luz estándar.

Las bandas muy angostas de longitud de hondas requerida para la comparación están establecidas en parte por el uso de un filtro rojo en el sistema óptico y en parte por el ojo del observador.

Un filtro rojo exhibe un límite marcado a una longitud de onda de 0.00063 mm esto significa que por debajo de 1400 º F, la intensidad de la radiación transmitida por un filtro rojo esta demasiado bajo para dar una visibilidad adecuada del cuerpo a prueba y del filamento estándar.

Por otro lado, un filtro rojo exhibe una alta transmisión para longitudes de onda mayores que 0.00065 mm, así es que esto disminuye la sensitividad del ojo que provee el límite necesario en el tope superior de la banda.

Varios pasos están involucrados en determinar la temperatura por un Pirómetro óptico.

Primero, la brillantez del cuerpo a prueba es comparada contra la brillantez del filamento de una lampara calibrada a la longitud de onda efectiva de 0.000655 mm.

Se requiere un sistema óptico de tal manera que el filamento y el cuerpo a prueba puedan ser vistos simultáneamente.

La comparación es lograda por el ajustamiento de la corriente del filamento hasta que la imagen del filamento desaparezca en la imagen del cuerpo a prueba. Ya que la imagen es cercana a un rojo monocromático, la no diferencia de color entre el filamento de la lámpara y el cuerpo a prueba da la sensación de que el filamento desaparece al estar contra el fondo del objetivo.

En segundo lugar la corriente del filamento necesaria para la comparación de la brillantez debe ser medida. Para una mayor exactitud, esto se puede lograr mejor con una medición potenciométrica a través de un conjunto de resistencias en serie con el filamento de la lámpara.

En tercer lugar, la medición de la corriente del filamento, obtenida en condiciones de comparación, debe ser traducida en temperatura de brillantez por medio de una relación de calibración predeterminada. Esta calibración esta basada en la existencia de una lámpara con características estables y reproducibles a cualquier temperatura y en cualquier instante de tiempo. Finalmente, la temperatura de brillantez, debe ser convertida a temperatura real a través de tablas de emisitividad del cuerpo testeado.

Temperatura de brillantez, se define como la temperatura la cual un cuerpo negro emitiría el mismo flujo de radiación que el cuerpo testeado. Esta es la temperatura que se observa con un Pirómetro óptico. Para cuerpos no negros la temperatura de brillantez es siempre menor que le temperatura real.

Por lo tanto la temperatura de brillantez depende de la sensitividad del ojo para diferenciar la brillantez, y del significado de la longitud de onda de la radiación observada. Sin embargo, la medición no depende de la distancia entre el cuerpo testeado y el Pirómetro óptico.

De todos los elementos en el Pirómetro óptico, la lámpara es el más importante, porque provee la referencia estándar para toda medición de radiación. La lámpara más estable consiste en un filamento de tungsteno puro encerrado en un tubo de vidrio al vacío. El vacío es necesario para minimizar los efectos de convección y conducción debido a la transferencia de calor. El tungsteno siempre es recalentado antes de la calibración y, una vez calibrado, puede ser usado típicamente por 200 horas para ser recalibrado. Aunque teóricamente el Pirómetro óptico no tiene límite superior para medir temperaturas, prácticamente el filamento de la lámpara no puede operar por encima de cierta corriente o brillantez. Este límite corresponde aproximadamente a 1350ºC.

Filtros de vidrio, los cuales absorben algo de la radiación observada, son usados cuando temperaturas más altas que 1350ºC están siendo medidas. El filtro de vidrio permite reducir el brillo aparente del cuerpo a prueba. Los filtros de vidrios son insertados entre el lente objetivo y la lámpara. El uso de pantallas de vidrios apropiadas permiten acercar el color entre la lámpara y la fuente atenuada, y esto conduce a una más precisa comparación de brillo

La emisitividad de la mayoría de los materiales es una variable cuantitativa tan fuertemente dependiente de las condiciones de las superficies que uno puede reemplazar un cuerpo negro por un simple horno con propiedades parecidas a las de un cuerpo negro. En lugar de utilizar laboratorios con muy buenas condiciones para el estudio de los cuerpos negros, en muchas aplicaciones uno puede aproximar.

La radiación característica de los gases calientes no son como las de los sólidos calientes, porque los gases no emiten un espectro continuo de radiación. En cambio, la emisitividad de un gas exhibe una rápida variación con la longitud de onda. Es decir, los gases irradian sólo ciertas longitudes de onda características, los cuales corresponde a las líneas de absorción.

El Pirómetro de dos colores es usado en un intento de evitar la necesidad correcciones emisitivas. El principio de operación es que la energía irradiada de un color se incrementa con la temperatura a una tasa diferente de otro color.

La razón entre las radiaciones de dos diferentes longitudes de onda se usa para deducir la temperatura. La temperatura de dos colores se igualará a la temperatura real cuando la emisitividad de las dos longitudes de onda sean las mismas.

Desgraciadamente esto es rara vez cierto. Todo lo que podemos decir es que cuando la emisitividad no cambia rápidamente con la longitud de onda, la temperatura de dos colores puede acercarse más a la temperatura real que un Pirómetro óptico de color simple (mencionado anteriormente).

Por otro lado, si el cambio de emisitividad es grande con la longitud de onda, sucede todo lo contrario.

Desde 1956, el Pirómetro óptico automático ha dominado el campo de la medición exacta de altas temperaturas, Como en cualquier instrumento automático, la corriente de la lámpara se ajusta automática y continuamente por medio de un detector fotoeléctrico que ve alternadamente el objetivo y la lámpara.

Por lo tanto, el balance temperatura- brillo se logra por el Pirómetro óptico automático el cual, en principio, tiene una sensibilidad considerablemente más grande que cualquier Pirómetro de ajuste manual que depende del juicio subjetivo del ojo humano.

La precisión obtenida con Pirómetros automáticos son del orden de más menos 7ºF para temperaturas de 1500ºF a 2250ºF y de más menos 12ºF a temperaturas de 2250ºF a 3200ºF

El método termoeléctrico de medición de temperaturas se funda en la estricta variación de la fuerza termoeléctrica motriz de un termómetro termoeléctrico en función de la temperatura.

Los termómetros termoeléctricos se usan ampliamente para medir temperaturas de hasta 2500ºC en distintos campos de la técnica y en las investigaciones científicas. Pueden utilizarse para medir temperaturas a partir de –200ºC, pero en la zona de bajas temperaturas se usan menos que los termómetros de resistencia. En la zona de altas temperaturas (superiores a 1300-1600ºC), los termómetros termoeléctricos se usan para efectuar mediciones de breve duración.

Las principales ventajas de los termómetros termoeléctricos son: el grado de precisión bastante alto, la posibilidad de centralizar el control de la temperatura uniendo varios termómetros termoeléctricos con el aparato de medición a través de un conmutador, la posibilidad de registrar automáticamente la temperatura medida con un aparato registrador, la posibilidad de graduar el aparato de medición y el termómetro por separado.

La medición de las temperaturas por medio de termómetros termoeléctricos se funda en los fenómenos termoeléctricos descubiertos por Seebeck en 1821.

El uso de estos fenómenos para la medición de las temperaturas, se basa en la existencia de una dependencia determinada entre la fuerza termoeléctrica motriz que se establece en el circuito construido por conductores heterogéneos, y las temperaturas presentes en lugares de unión de estos últimos.

Si tomamos un circuito simplificado como el mostrado en el esquema, formado por dos distintos conductores A y B termoeléctricamente homogéneos según su longitud (por ejemplo de Cobre y de Platino), entonces, al calentarse la soldadura 1, en el circuito surge una corriente eléctrica que, en esa soldadura más calentada, se dirige del Platino B al Cobre A, y en la soldadura fría 2, del Cobre al Platino.

Al calentarse la soldadura 2, la corriente adquiere la dirección inversa. La fuerza electromotriz, originada por las temperaturas desiguales en los puntos de unión 1 y 2, se llama fuerza termoeléctrica motriz (f.t.m.), y el convertidor que le engendra, convertidor o termómetro termoeléctrico primario (o par termoeléctrico).

Para explicar el mecanismo de generación de la f.t.m., utilizaremos la teoría electrónica basada en la existencia de electrones libres en los metales.

En distintos tipos de éstos, la densidad de electrones libres no es igual. Por eso, en los puntos de contacto de los metales heterogéneos, por ejemplo, en la soldadura 1, los electrones se difundirán del metal A al B –que tiene menor densidad de electrones libres–  en mayor cantidad que en dirección inversa, o sea, del metal B al A.

El campo eléctrico que surge en este caso en el lugar de la unión, obstaculizará dicha difusión, y cuando la velocidad de transición por difusión de los electrones llegue a ser igual a la velocidad de transición de éstos bajo la influencia del campo establecido, comenzará un estado de equilibrio dinámico.

En tales condiciones, entre los metales A y B surge cierta diferencia de contacto de los potenciales. Como la densidad de electrones libres también depende de la temperatura en el punto de unión de los metales A y B, en el punto de contacto de dichos conductores, a cualesquiera temperaturas surgirá una f.e.m., cuyo valor y signo dependen de la naturaleza de los metales A y B y de la temperatura t del punto de contacto.

Mediante lectores de estas variables eléctricas antes señaladas y tomando ciertos valores como referencia, podemos expresar la temperatura como una función determinada de la f.e.m. generada y de los metales empleados para tal efecto.

BIBLIOGRAFIA Y REFERENCIAS:

• Physics 207 Lecture Slides